Зміст РозділI. Теоретичні відомості………………………………………………………………………….1 Основні характеристики фізичного ефекту проходження електронного промення в електричному або магнітному полі…………………………1 Модель фізичного ефекту магнітної відхильної системи в вакуумні трубці ……………………………………………………………………….3 Основні характеристики магнітних відхильних систем ………………...5 Основні параметри електронно-променевого приладу….........…………6 Класифікація та маркування магнітних відхильних систем ……………7 Застосування приладів електронно-променевих ………………………...7 Перспективи розвитку електронно-променевих приладів ……………...8 Електронні аналагові осцилографи……………………………………...10 Розділ II. Розрахункова частина………………………………………...……14 Порядок розрахунку чутливості…………………………………………14 Завдання для розрахунку…………….…………………………………...15 Розрахунок і кінцевий результат………………………………………...16 Висновок…………..………………………………………………………18 Використана література…………………………………………………..19 Розділ I. Теоретичні відомості 1. Основні характеристики фізичного ефекту проходження електронного промення в електричному або магнітному полі Відхиляють системи з оптичної точки зору є електронними призмами. Ефект, аналогічний переломленню світлового променя при проходженні крізь призму, має місце при проходженні електронного променя в електричному або магнітному полі. Ф.1.1 Основними характеристиками є: Кут відхилення електронного променя-α. Визначається за формулами: або магнітному полі. Ф.1.2 b) Абсолютна величина відхилення-зміщення плями на плоскому екрані-h Ф.1.3 c) Чутливість по відхиленню-ε
Ф.1.4 2. Модель фізичного ефекту магнітної відхильної системи в вакуумні трубці Магнітна відхильна система служить для керування положенням променя в просторі. У трубках з магнітним керуванням відхиляюча система складається з двох пар відхиляють котушок, керуванням відхиляюча система складається з двох пар відхиляють котушок. Магнітна система, що відхиляє зазвичай містить дві пари котушок, Рис.1. Траєкторія руху електронів в магнітній відхильній системі. надягають на горловину трубки і утворюють магнітні поля у взаємно перпендикулярних напрямках. Розглянемо відхилення електрона магнітним полем однієї пари котушок, вважаючи, що поле обмежено діаметром котушки і в цьому просторі однорідний. На рис.1 Силові лінії магнітного поля зображені йдуть від глядача перпендикулярно площині креслення. Електрон з початковою швидкістю V0 рухається в магнітному полі, вектор індукції. B якого нормальний до вектору швидкості V0, по колу з радіусом Ф.2.1 По виході з магнітного поля електрон продовжує рух по дотичній до його криволінійної траєкторії в точці виходу з поля. Він відхилився від осі трубки на деяку величину z = L tg(. При малих кутах ( ( tg (; z ( L(. Величина центрального кута ( = s/r ( l1/r, де s - крива, по якій рухається електрон в полі. Підставляючи сюди значення r, отримуємо: Ф.2.2 Таким чином, відхилення електрона дорівнює: Ф.2.3 Висловлюючи швидкість V0 електрона через напругу на аноді, отримуємо: Ф.2.4 Враховуючи, що індукція магнітного поля пропорційна числу ампер-витків wI, можна записати: Ф2.5 Найпростішою електростатичною відхиленою системою є плоский конденсатор, що складається з двох паралельних пластин. Величину відхилення (зміщення плями на екрані) h при веденні до пластин конденсатора відхиляє напруги Uomк. Позначимо довжину пластин l, відстань між пластинами b і відстань від вихідного краю пластин до площини приймальника-екрану L '. Вважаючи полі між пластинами однорідним, замінимо коефіцієнт χ в рівнянні (5.3) на 1 / b. Тоді зміщення плями на екрані
Ф.2.6 де l 'L' = L-відстань від екрана до центру відхилення. Неважко бачити, що дотична до параболічної траєкторії електронів, побудована з точки перетину параболи з площиною, що проходить через вихідне по краю пластин, перетне вісь на відстані 1 / 2 від країв конденсатора. Таким чином, у разі плоскопараллельних пластин ві...